3.1.3.2. Кривые кажущегося удельного сопротивления против пластов ограниченной мощности

Величина кажущегося удельного сопротивления, определяющая форму кривой КС, зависит от мощности пласта, типа и размера зонда, его положения относительно границ пласта (рис. 3.10).

На рисунке 3.10. приведены кривые, полученные в результате экспериментальных и теоретических исследований для обычных зондов против однородных пластов ограниченной мощности и различного удельного сопротивления. Условно принято считать пласт мощным, если его размер превышает размеры зонда, тонким, если его мощность меньше или равна его размерам. Если удельное сопротивление пласта соответственно больше или меньше удельного сопротивления вмещающей среды, то пласт квалифицируют как высокого или низкого сопротивления.

Градиент-зонт. Пласт высокого сопротивления. При замерах подошвенным градиент-зондом кровля пласта соответствует минимальному сопротивлению по кривой, а подошва – максимальному (рис. 3.10.) тонкому пласту – кровля находится против точки наиболее крутого подъема кривой, а подошва- несколько ниже максимума.

Рис.3.10. Кривые сопротивления для однородного пласта с большим (а,б) и малым (в,г) сопротивлениями:

а, в – подошвенный градиент-зонд, б,г – потенциал-зонд

Пласт низкого сопротивления. Мощный пласт фиксируется на кривой сопротивления асимметричным минимумом, кровля отмечается максимумом, подошва минимумом. Для тонких пластов подошва на кривой КС фиксируется по переходу кривой сопротивления от пониженных значений к максимальным (рис.3.10., в). При измерениях кровельным градиент-зондом кривые сопротивления являются зеркальным отражением кривых, полученных подошвенным градиент-зондом.

Потенциал-зонд. Пласт высокого сопротивления. Мощный пласт отмечается на кривой КС максимумом, симметричным относительно середины пласта. Его границы проводятся симметрично относительно максимума, кровля- на половину длины зонда выше точки перехода от плавного к более крутому подъему кривой, а подошва – на ту же величину ниже этой точки. Тонкий пласт высокого сопротивления фиксируется снижением сопротивления: некоторое повышение выше кровли и ниже подошвы пласта на расстояниях, равных половине зонда из-за экранных явлений (рис.3.10,б).

П

Рис.3.11 Кривые сопротивления для двух пластов, мощность которых h меньше длины зонда, записанные подошвенным градиент-зондом (p_п=10p_с и p_вм=p_с)

При чередовании пластов, имеющих раз-личные сопротивления, обычное распределение плотности тока в скважине нарушается, происходит перераспределение сило-вых линий тока и возникают явления экра-нирования, которые оказы-вают влияние на величины кажущихся сопротивле-ний. На измерения градиент-зондом значи-тельное влияние оказывает соседний пласт высокого сопротивления, располо-женный со стороны уда-ленного электрода. Если расстояние между сере-динами соседних пластов больше длины зонда, то происходит повышение кажущихся сопротив-лений, а если меньше - понижение по сравнению с теми, которые наблюда-лись бы в случае одиночного пласта (рис.3.11).

Мощность прослоя малого сопротивления равна для:а-в-h; 1.5h; 4h (занижающее экранирование), г- 8h (завышающее экранирование); AM=7.5h; MN=h.

Кажущееся удельное сопротивление различно против разных точек пласта. Существенными значениями кажущегося сопротивления принято считать p _{к ср}, максимальное p _{к мах} или минимальное p _{к мин} и оптимальное p _{к опт} (рис.3.12). Фактические кривые сопротивления по с

Рис.3.12. Пример отсчета среднего, p _к.ср. максимального p _к.мах и оптимального p _к.опт сопротивлений:

(пласт высокого сопротивления, кровельный градиент-зонд)

На рисунке 3.13 приведены кривые кажу-щихся сопротивлений КС, зарегистрированные в скважине при помощи потенциал-зонда B2,5А0.5М, подошвенного А4М0.5N и кровельного N0.5М4А градиент-зондов. Выделение границ пластов большого и малого сопротивлений выполнено в соответствии с изложенными выше положениями.

Рис.3.13. Фактические кривые сопротивления для двух пластов высокого сопротивления и мощностью, большей и меньшей длины зонда:

1 – глина; 2- песчаник